«Զեեմանի էֆեկտ»–ի խմբագրումների տարբերություն
Content deleted Content added
Տող 6.
Պարզագույն դեպքում, մագնիսական դաշտին ուղղահայաց ուղղությամբ դիտելիս,ստացվում է տրիպլետ ν<sub>o</sub>+Δν, ν<sub>o</sub> և ν<sub>o</sub>—Δν [[հաճախականություն]]ներով, ընդ որում սկզբնական ν<sub>o</sub> հաճախականությամբ բաղադրիչների էլեկտրական վեկտորի տատանումները զուգահեռ են մագնիսական դաշտի [[մագնիսական դաշտի լարվածություն|H լարվածությանը]] (π-բաղադրիչ), իսկ սիմետրիկ տեղաշարժված երկու բաղադրիչներինը՝ ուղղահայաց են H-ին (σ-բաղադրիչներ)։ Մագնիսական դաշտի ուղղությամբ դիտելիս ստացվում է ν<sub>օ</sub>+ Δν և ν<sub>o</sub>—Δν դուբլետը (2 գիծ)։ Մեծ հաճախականությամբ բաղադրիչը [[Լույսի բևեռացում|բևեռացված]] է աջ, իսկ փոքր հաճախականությամբ բաղադրիչը՝ ձախ շրջանով։ Տրոհման այսպիսի պատկեր (պարզ կամ նորմալ Զեեմանի երևույթ) ստացվում է միայն առանձին սպեկտրային գծերի համար,ինչպես նաև հզոր մագնիսական դաշտում ([[Պաշեն-Բակի երևույթ]])։
Ընդհանուր դեպքում դիտվում է բարդ կամ անոմալ Զեեմանի էֆեկտ՝ առաջանում են սկզբնական գծի նկատմամբ սիմետրիկ տեղաշարժված π և
== Տեսական բացատրություն == Զեեմանի երևույթի առաջիև տեսական բացատրությունը տվել է [[Հենդրիկ Լորենց]]ը։ Ըստ դասական էլեկտրոնային տեսության, ատոմում առաձգականորեն կապված էլեկտրոնի տատանումների v<sub>օ</sub> հաճախականությունը արտաքին մագնիսական H դաշտի ազդեցությամբ փոխվում է :<math>\Delta \nu = \frac {1} {4 \pi c} \frac {e}{m}H</math>
Տող 15 ⟶ 18՝
Մագնիսական դաշտում μ-ի յուրաքանչյուր դասավորությանը համապատասխան՝ ատոմը ձեռք է բերում լրացուցիչ
:<math>\Delta E = - \mu_{n}H</math>
էներգիա (μ<sub>n</sub>-ը μ-ի պրոյեկցիան է H-ի ուղղությամբ), որի շնորհիվ այլասերումը վերանում է, և մակարդակը ճեղքվում է մի շարք հավասարահեռ ենթամակարդակների։ Քվանտային անցումները տարբեր մակարդակների ենթամակարդակների միջև պայմանավորում են Զեեմանի սպեկտրային գծերի համար։
[[Ռադիոսպեկտրոսկոպիա]]յի մեթոդներով կարելի է դիտել նաև ստիպողական մագնիսական քվանտային անցումները միևնույն մակարդակի ենթամակարդտկների միջև։ Զեեմանի երևույթը դիտվում է նաև մոլեկուլների և == Կիրառություններ ==
| |||