«Էլեկտրական իմպեդանս»–ի խմբագրումների տարբերություն

Content deleted Content added
չ Colon֊ը (:, U+003A) փոխարինում եմ հայերեն վերջակետով (։, U+0589)
No edit summary
Տող 1.
{{ՎՖ}}{{Անաղբյուր}}
'''Էլեկտրական իմպեդանսը''' ցույց է տալիս այն հակազդեցությունը, որը ցուցաբերում է էլեկտրական շղթան փոփոխական հոսանքի անցմանը, երբ կիրառված է փոփոխական լարում։ Ինչպես հայտնի է, հաղորդչով հաստատուն հոսանքի անցումը կարգավորվում է Օհմի օրենքով (<math>I=V⁄R\frac{V}{R}</math>): Փոփոխական հոսանքի դեպքում, սխեմայի որոշ տարրեր (ինչպիսիք են կոդենսատորները և ինդուկտիվ կոճերը) ստեղծում են ժամանակային միջակայք լարման և հոսանքի միջև։ Վերջինիս պետք է ուշադրություն դարձնել, երբ գնահատվում է անցնող հոսանքին հակազդեցությունը։ Այս է պատճառը, որ փոփոխական հոսանքի վրա շղթայի դիմադրության ազդեցությունը նկարագրելու համար ներմուծված է էլեկրական իմպեդանսի հասկացությունը։
Փոփոխական հոսանքի սինուսոիդալ ալիքը որակապես բնութագրվում է լայնույթով (<math>V_m</math> և <math>I_m</math>) , հաճախությամբ ( <math>f</math> Հերցերովհերցերով, հաճախ նաև անկյունային հաճախությամբ ω<math>\omega =2πf2\pi f</math> ) φ<math>\varphi </math> փուլային անկյունով` հիմնային ազդանշանի նկատմամբ։
 
Կիրառված լարման ընդհանուր արդյունք կհանդիսանա հաստատուն լարման շեղման և փոփոխական հոսանքի սինուսոիդալ ալիքի լարման վերադրումը։
:<math>V=V_{DC}+ V_{AC}=V_{DC}+V_m\sin(\omega t)</math>
 
<math>V=V_{DC}+ V_{AC}=V_{DC}+V_m\sin(\omega t)</math>
 
Ենթադրվում է, որ փոփոխական լարման փուլի շեղման անկյունը հավասար է զրոյի, հետևաբար, լարումը հանդիսանում է հենակետային ազդանշան փուլային անկյունը որոշելու համար։ Պատասխան հոսանքը բաղկացած է հաստատաուն և փոփոխական բաղադրիչներից։
:<math> I=I_{DC}+I_{AC}= I_{DC}+I_m (\sin\omega t+\varphi)</math>
 
<math> I=I_{DC}+I_{AC}= I_{DC}+I_m (\sin\omega t+\varphi)</math>
 
Փոփոխական հոսանքը կարող է շեղված լինել լարումից ըստ ժամանակային սանդղակի։ Այդ դեպքում այս երկու փոփոխականները նույն փուլում չեն գտնվում։ Կոնդենսատորի դեպքում հոսանքի հապաղումը տեղի է ունենում <math>-\varphi/\omega</math> վայրկյանով, այն դեպքում երբ ինդուկտիվությունը բերում է <math>\varphi/\omega</math>  վայրկյանով հոսանքի ուշացում լարումից։ Ի տարբերություն դիմադրության, որը հաճախությունից կախված չէ, էլեկտրական իմպեդանսը կարող է կախված լինել հաճախությունից։
 
Որպեսզի սահմանենք իմպեդանսը, փոփոխական լարումը և հոսանքը արտահայտենք կոմպլեքս արժեքներով, կիրառելով Էյլերի առնչությունները, որտեղ   <math>j=\sqrt{-1}</math>
 
<math>\sin{x}= \frac{e^{jx}-e^{-jx}}{2j}</math> , <math>\cos{x}= \frac{e^{jx}+e^{-jx}}{2}</math> կամ <math>e^{jx}=\cos{x}+j \sin{x}</math>
 
Լարման և հոսանքի համար կարելի է գրել
:<math>V_{AC}=V_m \exp{(j \omega t)}</math>
 
<math>V_{AC}=V_m \exp{(j \omega t)}</math> :<math>I_{AC}=I_m \exp{(j \omega t+\varphi)}</math>
 
'''Z''' իմպեդանսը որոշվում է որպես փոփոխական հոսանքի լարման և փոփոխական հոսանքի հարաբերակցություն
<math>Z=\frac{V_{AC}}{I_{AC}}=\mid{Z}\mid\exp{(j\varphi)}</math> ՄՀ-ում միավորը Օհմ ։Օհմ։
 
Ստացվում է , որ դիմադրությունը որոշվում է իր իսկ մոդուլով և փուլային անկյունով։ Գրաֆիկական պատկերացում ստանալու համար կրկին օգտվենք Էյլերի առնչություններից, որպեսզի կարողանանք փուլային կախվածությունը արտահայտել եռանկյունաչափական ֆունկցիաներով։
<math>Z=\frac{V_{AC}}{I_{AC}}=\mid{Z}\mid\exp{(j\varphi)}</math> ՄՀ-ում միավորը Օհմ ։
:<math>Z=\mid Z\mid(\cos{\varphi j}+ \sin{\varphi})=Z_{re}+Z_{im}</math>
 
Ստացվում է , որ դիմադրությունը որոշվում է իր իսկ մոդուլով և փուլային անկյունով։ Գրաֆիկական պատկերացում ստանալու համար կրկին օգտվենք Էյլերի առնչություններից, որպեսզի կարողանանք փուլային կախվածությունը արտահայտել եռանկյունաչափական ֆունկցիաներով։
 
<math>Z=\mid Z\mid(\cos{\varphi j}+ \sin{\varphi})=Z_{re}+Z_{im}</math>
 
Ըստ այս արտահայատության իմպեդանսը կոմպլեքս թիվ է  <math>Z_{re} \ \text{և} \ Z_{im}</math> իրական մասերով, որոնք իրենցից ներկայացնում են դիմադրության մոդուլի պրոեկցիաներ դեկարտիան կոորդինատական համակարգի առանցքների վրա։ Այս պատճառով էլ դիմադրությունը կոմպլեքս հարթության մեջ ներկայացվում է որպես վեկտոր։
 
Ընդհանուր դեպքում շղթան իր մեջ պարունակում է դիմադրություններ, կոնդենսատորներ, ինդուկտիվ կոճեր, իսկ հոսանքը որոշվում է ընդհանուր դիմադրությամբ։ Երկու հաջորդական իմպեդանսներով ձևավորված հոսանքի համարժեք իմպեդանսը ստացվում է երկու  վեկտորների գումարմամբ։ 
:<math>Z_t=\sum_{i=1}^n Z_i</math>
 
<math>Z_t=\sum_{i=1}^n Z_i</math>
 
=== Լրիվ հաղորդականություն ===
Զուգահեռ շղթայի  համարժեք դիմադրության հաշվարկի ժամանակ հարմար է օգտվել լրիվ հաղորդականությունից , որը որոշվում է որպես իմպեդանսին հակադարձ մեծություն <math>Y=\frac{1}{Z}</math>:
 
Զուգահեռ շղթայի  համարժեք դիմադրության հաշվարկի ժամանակ հարմար է օգտվել լրիվ հաղորդականությունից , որը որոշվում է որպես իմպեդանսին
 
հակադարձ մեծություն  <math>Y=\frac{1}{Z}</math>
 
Լրիվ հաղորդականությունը կարտահայտվի
:<math>Y=|Y| e^{-i\varphi}=|Y|(\cos\varphi-j\sin\varphi)=Y_{re}-j \ Y_{im}</math>
 
Կոմպլեքս հարթության մեջ իմպեդանսի վեկտորը կողմնորոշված է  հորիզոնական առանցքի նկատմամբ <math>\varphi</math> անկյամբ։ Զուգահեռ շղթայի լրիվ հաղորդականությունը  կհաշվենք նրա մասը կազմող հաղորդականությունների   գումարմամբ։
<math>Y=|Y| e^{-i\varphi}=|Y|(\cos\varphi-j\sin\varphi)=Y_{re}-j \ Y_{im}</math>
 
Կոմպլեքս հարթության մեջ իմպեդանսի վեկտորը կողմնորոշված է  հորիզոնական առանցքի նկատմամբ <math>\varphi</math> անկյամբ։ Զուգահեռ շղթայի լրիվ հաղորդականությունը  կհաշվենք նրա մասը կազմող հաղորդականությունների   գումարմամբ։
 
<math>Y_t=\sum_{i=1}^n Y_i</math> ՄՀ – ումՄՀ–ում  ունի  <math>\text{Օհմ}^{-1}</math>  չափողականություն, նաև կոչվում է սիմենս (Սմ):
 
{{ՀՍՀ|հատոր=4|էջ=325}}
{{Կատեգորիա չկա}}
[[Կատեգորիա:Էլեկտրատեխնիկա]]
[[Կատեգորիա:Էլեկտրոնիկա]]