«Էլեկտրական իմպեդանս»–ի խմբագրումների տարբերություն
Content deleted Content added
չ Colon֊ը (:, U+003A) փոխարինում եմ հայերեն վերջակետով (։, U+0589) |
No edit summary |
||
Տող 1.
{{ՎՖ
'''Էլեկտրական իմպեդանսը''' ցույց է տալիս այն հակազդեցությունը, որը ցուցաբերում է էլեկտրական շղթան փոփոխական հոսանքի անցմանը, երբ կիրառված է փոփոխական լարում։ Ինչպես հայտնի է, հաղորդչով հաստատուն հոսանքի անցումը կարգավորվում է Օհմի օրենքով (<math>I=
Փոփոխական հոսանքի սինուսոիդալ ալիքը որակապես բնութագրվում է լայնույթով (<math>V_m</math> և <math>I_m</math>) , հաճախությամբ (
Կիրառված լարման ընդհանուր արդյունք կհանդիսանա հաստատուն լարման շեղման և փոփոխական հոսանքի սինուսոիդալ ալիքի լարման վերադրումը։
:<math>V=V_{DC}+ V_{AC}=V_{DC}+V_m\sin(\omega t)</math>▼
▲<math>V=V_{DC}+ V_{AC}=V_{DC}+V_m\sin(\omega t)</math>
Ենթադրվում է, որ փոփոխական լարման փուլի շեղման անկյունը հավասար է զրոյի, հետևաբար, լարումը հանդիսանում է հենակետային ազդանշան փուլային անկյունը որոշելու համար։ Պատասխան հոսանքը բաղկացած է հաստատաուն և փոփոխական բաղադրիչներից։
:<math> I=I_{DC}+I_{AC}= I_{DC}+I_m (\sin\omega t+\varphi)</math>▼
▲<math> I=I_{DC}+I_{AC}= I_{DC}+I_m (\sin\omega t+\varphi)</math>
Փոփոխական հոսանքը կարող է շեղված լինել լարումից ըստ ժամանակային սանդղակի։ Այդ դեպքում այս երկու փոփոխականները նույն փուլում չեն գտնվում։ Կոնդենսատորի դեպքում հոսանքի հապաղումը տեղի է ունենում <math>-\varphi/\omega</math> վայրկյանով, այն դեպքում երբ ինդուկտիվությունը բերում է <math>\varphi/\omega</math> վայրկյանով հոսանքի ուշացում լարումից։ Ի տարբերություն դիմադրության, որը հաճախությունից կախված չէ, էլեկտրական իմպեդանսը կարող է կախված լինել հաճախությունից։
Որպեսզի սահմանենք իմպեդանսը, փոփոխական լարումը և հոսանքը արտահայտենք կոմպլեքս արժեքներով, կիրառելով Էյլերի առնչությունները, որտեղ
<math>\sin{x}= \frac{e^{jx}-e^{-jx}}{2j}</math>
Լարման և հոսանքի համար կարելի է գրել
:<math>V_{AC}=V_m \exp{(j \omega t)}</math>
'''Z''' իմպեդանսը որոշվում է որպես փոփոխական հոսանքի լարման և փոփոխական հոսանքի հարաբերակցություն
Ստացվում է
▲<math>Z=\frac{V_{AC}}{I_{AC}}=\mid{Z}\mid\exp{(j\varphi)}</math> ՄՀ-ում միավորը Օհմ ։
:<math>Z=\mid Z\mid(\cos{\varphi j}+ \sin{\varphi})=Z_{re}+Z_{im}</math>▼
▲Ստացվում է , որ դիմադրությունը որոշվում է իր իսկ մոդուլով և փուլային անկյունով։ Գրաֆիկական պատկերացում ստանալու համար կրկին օգտվենք Էյլերի առնչություններից, որպեսզի կարողանանք փուլային կախվածությունը արտահայտել եռանկյունաչափական ֆունկցիաներով։
▲<math>Z=\mid Z\mid(\cos{\varphi j}+ \sin{\varphi})=Z_{re}+Z_{im}</math>
Ըստ այս արտահայատության իմպեդանսը կոմպլեքս թիվ է <math>Z_{re} \ \text{և} \ Z_{im}</math> իրական մասերով, որոնք իրենցից ներկայացնում են դիմադրության մոդուլի պրոեկցիաներ դեկարտիան կոորդինատական համակարգի առանցքների վրա։ Այս պատճառով էլ դիմադրությունը կոմպլեքս հարթության մեջ ներկայացվում է որպես վեկտոր։
Ընդհանուր դեպքում շղթան իր մեջ պարունակում է դիմադրություններ, կոնդենսատորներ, ինդուկտիվ կոճեր, իսկ հոսանքը որոշվում է ընդհանուր դիմադրությամբ։ Երկու հաջորդական իմպեդանսներով ձևավորված հոսանքի համարժեք իմպեդանսը ստացվում է երկու վեկտորների գումարմամբ։
:<math>Z_t=\sum_{i=1}^n Z_i</math>▼
▲<math>Z_t=\sum_{i=1}^n Z_i</math>
=== Լրիվ հաղորդականություն ===
Զուգահեռ շղթայի համարժեք դիմադրության հաշվարկի ժամանակ հարմար է օգտվել լրիվ հաղորդականությունից
▲Զուգահեռ շղթայի համարժեք դիմադրության հաշվարկի ժամանակ հարմար է օգտվել լրիվ հաղորդականությունից , որը որոշվում է որպես իմպեդանսին
Լրիվ հաղորդականությունը կարտահայտվի
:<math>Y=|Y| e^{-i\varphi}=|Y|(\cos\varphi-j\sin\varphi)=Y_{re}-j \ Y_{im}</math>▼
Կոմպլեքս հարթության մեջ իմպեդանսի վեկտորը կողմնորոշված է հորիզոնական առանցքի նկատմամբ <math>\varphi</math> անկյամբ։ Զուգահեռ շղթայի լրիվ հաղորդականությունը կհաշվենք նրա մասը կազմող հաղորդականությունների
▲<math>Y=|Y| e^{-i\varphi}=|Y|(\cos\varphi-j\sin\varphi)=Y_{re}-j \ Y_{im}</math>
▲Կոմպլեքս հարթության մեջ իմպեդանսի վեկտորը կողմնորոշված է հորիզոնական առանցքի նկատմամբ <math>\varphi</math> անկյամբ։ Զուգահեռ շղթայի լրիվ հաղորդականությունը կհաշվենք նրա մասը կազմող հաղորդականությունների գումարմամբ։
<math>Y_t=\sum_{i=1}^n Y_i</math>
{{ՀՍՀ|հատոր=4|էջ=325}}
[[Կատեգորիա:Էլեկտրատեխնիկա]]
[[Կատեգորիա:Էլեկտրոնիկա]]
|