«Ալիքատար»–ի խմբագրումների տարբերություն
Content deleted Content added
No edit summary |
չ փոխարինվեց: մ : → մ։ (2) oգտվելով ԱՎԲ |
||
Տող 1.
[[Պատկեր:Waveguide_x_EM_rect_TE31.gif|thumb|աջից|Էլեկտրական դաշտը ուղղանկյուն ալիքատարի ներսում]]
'''
Ալիքատարը խողովակ է, որի միջով տարածվող ալիքները ինչ-որ չափով թուլանում են։ Այդ դեպքում ալիքային դաշտը կենտրոնանում է խողովակի ներսում կամ նրան հարող տարածքում։
Գերբարձր հաճախականության տեխնիկայում հաղորդման ալիքատար գծերը լայն կիրառություն ունեն։ Հաղորդման ալիքատար գծերի օգտագործման դեպքում անհրաժեշտ է իմանալ ալիքատարներում ալիքների գրգռման և տարածման միջոցները, ինչպես նաև դրանց համաձայնեցման մեթոդները։ Այս տվյալները ուղղակիորեն կախված են ալիքատարում դաշտի կառուցվածքից։
Տող 77.
== Բնութագրական դիմադրություն ==
Բնութագրական դիմադրությունը ալիքային պրոցեսի էլեկտրական բնութագրի և մագնիսական բնութագրի հարաբերությունն է: Տեղաբաշխված պարամետրերով գծերի տեսության մեջ բնութագրային դիմադրությունը՝
<math>W=\dot{U\over \dot{I}}</math>,
Տող 109.
'''''W''''' - ալիքատարում պարունակող միջավայրի բնութագրական դիմադրություն.
'''2'''. <u>H տիպի ալիք</u>:
Նույնանման գործողություններ կատարելով՝ կստանանք.
Տող 169.
ԳԲՀ տիրույթում ավելի հաճախ գործողությունները կատարվում են դաշտի հզորության հետ, քանի որ այն ավելի հեշտ է չափվում: Քանի որ հզորությունը միշտ համեմատական է դաշտի լարվածության քառակուսուն, ապա՝
<math>\alpha_m=10\lg{P_m \over P_e}</math> դԲ/
Միավոր երկարության գծում մարման գործակիցը ուղղանկյուն մետաղյա ալիքատարում որոշվում է՝
<math>\alpha_m={8,69\sqrt{{\omega\mu_0 \over 2\sigma}}[1+{2b \over a}\Bigl({\lambda_0 \over 2a}\Bigr)^2] \over 120\pi b\sqrt{1-\Bigl({\lambda_0 \over 2a}\Bigr)^2}}</math> դԲ/մ ,
Տող 186.
<math>V=\frac{1}{{dh \over d\lambda_0}{d\lambda_0 \over d\omega}}=c\sqrt{1-\left ( \frac{\lambda_0}{\lambda_k} \right )^2}</math>
Ինչպես երևում է բանաձևից՝
1) Ալիքատարում ալիքների խմբային արագությունը միշտ փոքր || փուլային արագությունից եւ փոքր լույսի արագությունից:
Տող 216.
Կլոր մետաղյա ալիքատարը a ներքին շառավղով սնամեջ մետաղյա խողովակ է, որն անվերջ ձգված է z առանցքի երկայնքով։
[[File:Կլոր ալիքատար.jpg|200px
<small>Կլոր ալիքատար</small>
Ինչպես և ուղղանկյուն ալիքատարում, պատկերի հաղորդականությունը համարում ենք անվերջ մեծ, ալիքատարը՝ z առանցքով
համասեռ և ընդունում, որ ներսում վակում է։Դիտարկենք էլեկտրական և մագնիսական տիպի ալիքների տարածումը այդպիսի համակարգում։
Դրված խնդիրը կարելի է լուծել, օգտագործելով ուղղանկյուն ալիքարտարի համար ստացված արդյունքները։Այդպես, մեզ հայտնի H
▲Դրված խնդիրը կարելի է լուծել, օգտագործելով ուղղանկյուն ալիքարտարի համար ստացված արդյունքները։Այդպես, մեզ հայտնի H<small><small><small><small>10</small></small></small></small> տիպի ալիքի պատկերը ուղղանկյուն ալիքատարում կարող ենք վերածել կլոր ալիքատարում հիմնական ալիքի պատկերի՝ ուղղանկյուն հատույթը հաջորդաբար դեֆորմացիաների ենթարկելով։
▲ [[File:Eldinamika1234.jpg|300px |Eldinamika1234]]
<small>Դաշտի կառուցվածքը կլոր ալիքատարում</small>
Սկզբունքորեն կարևոր է այն փաստը, որ էլեկտրական վեկտորի ուժագծերը միշտ ուղղահայաց են ալիքատարի մետաղյա պատերին։
Չնայած կոնստրուկտիվ և տեխնոլոգիական առավելությունների , կլոր ալիքատարը գործնականում ավելի հազվադեպ է կիրառում, քան ուղղանկյունը։Դա պայմանավորված է կլոր ալիքատարում H
կլոր ալիքատարը հաճախ չի կիրառվում որպես հաղորդման գիծ։
Տող 237 ⟶ 235՝
Դրա հետ մեկտեղ, անկյունային կրդինատով կլոր ալիքատարի սիմետրիկության երևույթը օգտակար է ֆերիտային ալիքատարային ԳԲՀ սարքավորումներում, պտտվող անդամակցումներում և այլն։
Նկարում բերված է մակերեսային հոսանքների բաշխումը կլոր ալիքատարում H
[[File:Կլոր Ալիքատար.jpg|300px|Կլոր Ալիքատար]]
Տող 252 ⟶ 250՝
• արտաքին էլեկտրամագնիսական ազդեցությունից պաշտպանվածությունը
• կայունություն քիմիական ազդեցության նկատմամբ
• փոքր չափսերը (d2+jacket=250մկմ) և զանգվածը
Տող 276 ⟶ 274՝
մանրաթելի լավ հղկված մակերեսի վրա a<sub>0</sub> անկյան տակ: Այնուհետև
այն բեկվում է եւ անցնում n<sub>1</sub> բեկման ցուցիչ ունեցող միջավայրը, հասնում է միջուկին a<sub>1</sub> , անկյան տակ: Այստեղ գործում է Սնելիուսի
օրենքը` n<sub>0</sub> sin(a<sub>0</sub> ) = n<sub>1</sub> sin(a<sub>1</sub> ): Հանդիպելով միջուկ - պատյան սահմանագծին b անկյան տակ, ճառագայթը բեկվելով դուրս է գալիս պատյան a<sub>2</sub>, անկյան տակ n<sub>1</sub> sin( b) = n<sub>2</sub> sin(a<sub>2</sub> ):
Տող 339 ⟶ 337՝
Դաշտի մնացած բաղադրիչները որոշվում են դիֆերենցելով Emz կամ Hmz ՝համաձայն (5)-ի։ Յուրաքանչյուր ամբողջ թվային զույգին համապատասխանում է ՈՒԱ դաշտի իր բաժանումը, այսինքն (n,m) հավաքածուն որոշում է ալիքատարում սեփական ալիքի տիպը։ Այլ խոսքով, գոյություն ունեն բազմաթիվ E- և H-տիպի ալիքներ։ Նրանց համար ընդունել ենք հետևյալ նշանակումը՝ Enm և Hnm:[[Պատկեր:ՈՒղղ,ալիքատար.jpg]]
(8)-ից հետևում է, որ E-ալիքների համար Ėmz= 0,երբ n=0 կամ m=0: Այդ կերպ, Enm ալիքները գոյություն ունեն միայն n և m>0 դեպքում։ H –ալիքների համար, երբ n=m=0՝ Ḣmz =const, այդ դեպքում Ėmt= 0, Ḣmt =0: Հետևաբար, H00 ալիքներ գոյություն
Որոշենք պայմաններ, ըստ որի a և b չափերով ՈՒԱ-ում կարող են տարածվել տվյալ հաճախությամբ ալիքի տիպ։ Ինչպես նշված է վերևում, ալիքատարում տարածվող ալիք կարող է գոյություն ունենալ հետևյալ անհավասարությանը բավարարելու դեպքում՝ k>kլ, այսինքն. K= 𝞈∕c> kʟ=((nπ/a)2+(mπ/b)2)1/2:
| |||