«Օհմի օրենք»–ի խմբագրումների տարբերություն

'''Օհմի օրենք''' , էլեկտրական շղթայի հիմնական օրենքներից մեկը. կապ է հաստատում հաղորդիչով անցնող I [[հոսանքի ուժ]]ի և այդ հաղորդչի երկու սևեռված կետերի (կտրվածքների) U [[Էլեկտրական լարում|պոտենցիալների տարբերության]] (լարման) միջև.

<math> \vec j = Ne\vec V </math>

որտեղ N - ը 1 մ <math>^3 </math> նյութում լիցքը կրող մասնիկների թիվն է

<math>[j_{h}]= </math> Ա/մ <math>^2 </math>

<math>j_{h} </math> - կրող մասնիկների արագության վեկտորին ուղղահայաց միավոր հարթության միջով անցնող հոսանքի չափն է:

<math>\vec j_{h} = \sigma \vec E </math> (1)

ուր <math>\sigma</math>-ն ինչ-որ մի չափ ունեցող հաստատուն է:

Ապացուցենք, որ (1) -ը Օհմի գրառման տեսքերից մեկն է:

Այդ նպատակով դիտարկենք <math>\ell</math> կողով մի խորանարդ: Ենթադրենք նաև , որ երկու հակադիր նիստերը մետաղացված են , և նրանց վրա U պոտենցիալի մեծության տարբերություն կա: Այսինքն, շղթայով կհոսի I հոսանք:

<math>I=\mid { j_{h}} \mid \ell^2 </math> , <math>\mid E \mid = U / \ell</math>

Օգտագործելով (1) ` կստանանք`

Ընդւնենք ` <math>\sigma\ell = 1/R</math> ,

որտեղ R -ը նիստերի միջև եղած դիմադրությունն է:

Պարզ է , որ <math>\sigma</math> գործակիցը Սիմ/մ չափ ունի: Այն կոչվում է տեսակարար ծավալային հաղորդականություն և բնութագրում է նյութի հաղորդիչ հատկությունները:

Այսպիսով, մետաղի մակերեսին բավականին մեծ հոսանքի ստեղծման համար բավական է էլեկտրական դաշտի լարվածության չնչին մեծության առկայությունը: Դիէլեկտրիկների և կիսահաղորդիչների տեսակարար ծավալային հաղորդականությունը շատ ավելի փոքր է, քան մետաղներում : Այդ պատճառով հարմար է այդ նյութերի էլեկտրահաղորդականությունը արտահայտել այլ մեծությամբ - դիէլեկտրիկ կորուստների անկյան միջոցով: