«Սողքի տեսություն»–ի խմբագրումների տարբերություն
Content deleted Content added
No edit summary |
չ oգտվելով ԱՎԲ |
||
Տող 1.
'''Սողքի տեսություն''', [[հոծ միջավայրի մեխանիկա]]յի բաժին, որն ուսումնասիրում է [[պինդ մարմին]]ների [[սողք|շատ դանդաղ հոսքը]]։ Միաչափ սողքի տեսության խնդիրը՝ չափվող մեծությունների ([[մեխանիկական լարում|լարման]], [[դեֆորմացիա]]յի, [[ջերմաստիճան]]ի, [[ժամանակ]]ի) միջև կապ հաստատելն է։ Սողքի տեսությունը հարում է [[պլաստիկություն|պլաստիկության տեսությանը]], սակայն պինդ մարմինների մեխանիկական հատկությունների բազմազանության պատճառով գոյություն չունի սողքի միասնական տեսություն։ Առավել մեծ տարածում է ստացել մետաղների և բետոնի սողքի տեսությունը։
== Մետաղների սողքի տեսություն ==
Տող 6.
որտեղ σ-ն լարումն է, t-ն՝ ժամանակը։ Այս տեսությունը բավարար կերպով է նկարագրում սողքը դանդաղ և մոնոտոն փոփոխվող լարումների դեպքում, սակայն σ-ից <math>\dot{\varepsilon_p}</math>-ի կախումն ունի ոչ գծային բնույթ։ Սողքի առավել լրիվ նկարագրությունը տալիս է [[ամրացման տեսություն]]ը․
:<math>\dot{\varepsilon_p} = f (\sigma, \varepsilon_p)</math>,
որը հարմար է լարման բարձր մակարդակի դեպքում կարճատև սողքի մոտավոր վերլուծության համար։ Այս տեսությունը լավ է հաստատվում փորձի արդյունքներով։
== Պոլիմերների մեխանիկայի սողքի տեսություն ==
Պոլիմերների մեխանիկայում սովորաբար օգտվում են [[ժառանգականության
:<math>\phi(\varepsilon) = \sigma(t) + \int\limits_{0}^{t} K(t-\tau)\sigma(\tau)d\tau</math>,
որտեղ ε-ն [[լրիվ դեֆորմացիա]]ն Է, իսկ K(t—τ)-ն՝ այսպես կոչված [[հետազդեցության միջուկ]]ը (կամ հիշողության ֆունկցիան)։ Նշված տեսությունը որոշում է լրիվ դեֆորմացիան և տալիս որոշ ավելի բարդ երևույթների (օրինակ, հակադարձ սողքի էֆեկտի) որակական բնութագիրը։
== Մեխանիկական մոդելների սողքի տեսություններ ==
Տող 23.
{{ՀՍՀ|հոդված=Սողքի տեսություն|հատոր=10|էջ=499|url=https://hy.wikisource.org/wiki/Էջ:Հայկական_Սովետական_Հանրագիտարան_(Soviet_Armenian_Encyclopedia)_10.djvu/499}}
[[ru:Ползучесть материалов#Положение в теории]]▼
[[Կատեգորիա:Նյութագիտություն]]
[[Կատեգորիա:Դեֆորմացիա]]
▲[[ru:Ползучесть материалов#Положение в теории]]
| |||