«Զեեմանի էֆեկտ»–ի խմբագրումների տարբերություն

Content deleted Content added
չ →‎Նկարագրություն: կետադրություն և բացատներ, փոխարինվեց: ս,ս → ս, ս oգտվելով ԱՎԲ
չ oգտվելով ԱՎԲ
Տող 6.
Պարզագույն դեպքում, մագնիսական դաշտին ուղղահայաց ուղղությամբ դիտելիս, ստացվում է տրիպլետ ν<sub>o</sub>+Δν, ν<sub>o</sub> և ν<sub>o</sub>—Δν [[հաճախականություն]]ներով, ընդ որում սկզբնական ν<sub>o</sub> հաճախականությամբ բաղադրիչների էլեկտրական վեկտորի տատանումները զուգահեռ են մագնիսական դաշտի [[մագնիսական դաշտի լարվածություն|H լարվածությանը]] (π-բաղադրիչ), իսկ սիմետրիկ տեղաշարժված երկու բաղադրիչներինը՝ ուղղահայաց են H-ին (σ-բաղադրիչներ)։ Մագնիսական դաշտի ուղղությամբ դիտելիս ստացվում է ν<sub>օ</sub>+ Δν և ν<sub>o</sub>—Δν դուբլետը (2 գիծ)։ Մեծ հաճախականությամբ բաղադրիչը [[Լույսի բևեռացում|բևեռացված]] է աջ, իսկ փոքր հաճախականությամբ բաղադրիչը՝ ձախ շրջանով։ Տրոհման այսպիսի պատկեր (պարզ կամ նորմալ Զեեմանի երևույթ) ստացվում է միայն առանձին սպեկտրային գծերի համար, ինչպես նաև հզոր մագնիսական դաշտում ([[Պաշեն-Բակի երևույթ]])։
 
Ընդհանուր դեպքում դիտվում է բարդ կամ անոմալ Զեեմանի էֆեկտ՝ առաջանում են սկզբնական գծի նկատմամբ սիմետրիկ տեղաշարժված π և σ հավասարահեռ բաղադրիչների խմբեր։
 
== Տեսական բացատրություն ==
Տող 18.
Մագնիսական դաշտում μ-ի յուրաքանչյուր դասավորությանը համապատասխան՝ ատոմը ձեռք է բերում լրացուցիչ
:<math>\Delta E = - \mu_{n}H</math>
էներգիա (μ<sub>n</sub>-ը μ-ի պրոյեկցիան է H-ի ուղղությամբ), որի շնորհիվ այլասերումը վերանում է, և մակարդակը ճեղքվում է մի շարք հավասարահեռ ենթամակարդակների։ Քվանտային անցումները տարբեր մակարդակների ենթամակարդակների միջև պայմանավորում են Զեեմանի սպեկտրային գծերի համար։
 
[[Ռադիոսպեկտրոսկոպիա]]յի մեթոդներով կարելի է դիտել նաև ստիպողական մագնիսական քվանտային անցումները միևնույն մակարդակի ենթամակարդտկների միջև։ Զեեմանի երևույթը դիտվում է նաև մոլեկուլների և բյուրեղների սպեկտրներում։