«Այնշտայնի դաշտի հավասարումներ»–ի խմբագրումների տարբերություն

Content deleted Content added
No edit summary
Տող 271.
Այնշտայնի դաշտի հավասարման նոր լուծումներ կարող ենք հայտնաբերել օրթոնորմավորված հենանիշների (orthonormal frame) մեթոդով, որն առաջին անգամ առաջարկել են Էլիսը և ՄաքՔալունը<ref>Ellis, GFR and MacCallum, M, "A class of homogeneous cosmological models",
Comm. Math. Phys. Volume 12, Number 2 (1969), 108-141.</ref>։ Այս մոտեցմամբ Այնշտայնի դաշտի հավասարումները կրճատվում են կապված ոչ գծային սովորական դիֆերենցիալ հավասարումների համակարգի։ Ինչպես քննարկում են Հսուն և Ուենռայթը<ref>Hsu, L and Wainwright, J, "Self-similar spatially homogeneous cosmologies: orthogonal perfect fluid and vacuum solutions", Class. Quantum Grav. 3 (1986) 1105-1124"</ref>, դաշտի հավասարումների ինքնանման (self-similar) լուծումները արդյունարար [[դինամիկական համակարգ]]երի ֆիքսված կետեր են։ Այս մեթոդների կիրառությամբ նոր լուծումներ է հայտնաբերել Լըբլանկը<ref>LeBlanc, V.G, "Asymptotic states of magnetic Bianchi I cosmologies", 1997 Class. Quantum Grav. 14 2281</ref> և Կոհլին ու Հասլամը<ref>Kohli, Ikjyot Singh and Haslam, Michael C, "Dynamical systems approach to a Bianchi type I viscous magnetohydrodynamic model", Phys. Rev. D 88, 063518 (2013)</ref>։
 
== Գծայնացված Այնշտայնի դաշտի հավասարումներ ==
Դաշտի հավասարումների ոչ գծային լինելը դժվարացնում է դրանց ճշգրիտ լուծումը գտնելը։ Լուծելու ճանապարհ է որևէ մոտարկում անելը, այն է՝ գրավիտացնող նյութի աղբյուրներից հեռու [[գրավիտացիոն դաշտ]]ը շատ թույլ է և [[տարածաժամանակ]]ը մոտարկվում է [[Մինկովսկու տարածություն|Մինկովսկու տարածության]]։ Մետրիկան գրվում է որպես Մինկովսկու մետրիկայի և Մինկովսկու մետրիկայից իսկական մետրիկայի շեղումը ներկայացնող անդամի գումարի տեսքով։ Շեղման քառակուսային և ավելի բարձր աստիճաններով անդամներն անտեսվում են։ Այս գծայնացումը կարող է կիրառվել [[գրավիտացիոն ճառագայթում|գրավիտացիոն ճառագայթման]] երևույթը հայտնաբերելու համար։
 
== Ծանոթագրություններ ==