Վիքիպեդիա

«Բացարձակ սև մարմին»–ի խմբագրումների տարբերություն

Դիտել պատմությունը
← Նախորդ տարբՀաջորդ տարբ →
Content deleted Content added
ՎիզուալԵլատեքստ
ավելացվեց Կատեգորիա:Թերմոդինամիկա ՀոթՔաթ գործիքով
չ վերջակետների ուղղում, փոխարինվեց: ը: → ը։ (7) oգտվելով ԱՎԲ
Տող 1.
[[File:Black body.svg|thumb|303px|''Բացարձակ սև մարմնի ճառագայթման ինտենսիվության կախումն ալիքի երկարությունից'': Ջերմաստիճանի նվազմանը զուգընթաց բացարձակ սև մարմնի ճառագայթման ինտենսիվությունը նվազում է, իսկ ճառակայթման առավելագույն ինտենսիվությանը համապատասխան ալիքի երկարությունը տեղափոխվում է ավելի երկար ալիքների կողմը:կողմը։ Կապույտ կորը համապատասխանում է 5000 Կ ջերմաստիճանում Պլանկի օրենքով ճառագայթմանը, կանաչը` 4000 Կ, կարմիրը` 3000 Կ:Կ։ Սև կորն իրենից ներկայացնում է 5000 Կ ջերմաստիճանում ինտենսիվության բաշխմանը` դասական տեսության համաձայն ([[Ռելեյ-Ջինսի օրենք]]):]]
 
'''Բացարձակ սև մարմին''', իդեալականացված ֆիզիկական մարմին, որը կլանում է իր վրա ընկնող ամբողջ [[էլեկտրամագնիսական ճառագայթում]]ը` հաճախությունների ամբողջ սպեկտրում:սպեկտրում։ Բացարձակ սև մարմնի կլանման գործակիցը (կլանված էլեկտրամագնիսական էներգիայի և մարմնի վրա ըկնող ամբողջ էներգիայի հարաբերությունը) հավասար է 1` ցանկացած հաճախության, բևեռացման և ճառագայթման տարածման ուղղության համար։
 
Չնայած իր անվանը, բացարձակ սև մարմինը կարող է ունենալ գույն` պայմանավորված բացարձակ սև մարմնի կողմից էլեկտրամագնիսական ճառագայթմամբ։ Շրջակա միջավայրի հետ ջերմային հավասարակշռության վիճակում (ջերմաստիճանը հաստատուն է) գտնվող բացարձակ սև մարմնի ճառագայթումը կոչվում է բացարձակ սև մարմնի ճառագայթում, և իր մեջ պարունակում է ճառագայթում ըստ սպեկտրի բոլոր հաճախությունների։ Բացարձակ սև մարմնի ճառագայթման ինտենսիվության բաշխումն ըստ հաճախությունների որոշվում է Պլանկի օրենքով։
Տող 29.
|year=2005}}
</ref>։ Մարմնի ճառագայթողունակությունը ճառագայթման էներգիայի հաաբերությունն է բացարձակ սև մարմնի ճառագայթման էներգիային։ Բացարձակ սև մարմնի ճառագայթողունակությունը 1 է, իսկ ցանկացած իրական մարմնինը` փոքր է մեկից։ Այն մարմինները, որոնք ունեն մեկից փոքր ճառագայթողունակություն, որը նույնն է բոլոր հաճախությունների համար, կոչվում են մոխրագույն մարմիններ<ref name=emissivity>
Որևէ մակերևույթի ճառագայթողունակությունն, ըստ էության, կախված է հաճախությունից, դիտման անկյունից և ջերմաստիճանից:ջերմաստիճանից։ Սակայն, ըստ սահմանման, մոխրագույն մարմնի ճառագայթումը ուղղակի համեմատական է նույն ջերմաստիճանում գտնվող բացարձակ սև մարմնի ճառագայթմանը, հետևաբար նրա ճառագայթողունակությունը անկախ է ճառագայթման հաճախությունից:հաճախությունից։ Տե՛ս {{cite book |title=Principles of heat transfer |author=Massoud Kaviany |chapter=Figure 4.3(b): Behaviors of a gray (no wavelength dependence), diffuse (no directional dependence) and opaque (no transmission) surface |page=381 |url=http://books.google.com/books?id=dKI4k-9jK88C&pg=PA381 |isbn=0-471-43463-9 |year=2002 |publisher=Wiley-IEEE}} and {{cite book |title=Encyclopedia of optical engineering, Volume 3 |author=Ronald G. Driggers |url=http://books.google.com/books?id=9ExHkgDv2z0C&pg=PA2303 |page=2303 |isbn=0-8247-4252-4 |publisher=CRC Press |year=2003}}
</ref>։
 
Տող 51.
|}
Բացարձակ սև մարմնի առավել ժամանակակից սահմանումն իր մեջ չի ներառում անվերջ փոքր հաստությունների մասին ենթադրությունը<ref name=infinitesimal>
Անվերջ բարակ թաղանթի գաղափարից ազատվել է Պլանկը:Պլանկը։ Տե՛ս {{harvnb|Planck|1914|page=10, footnote 2}}, .
</ref>`
{|align="center" style="width:80%;"
Տող 72.
== Պրակտիկ իդեալականացում ==
Բացարձակ սև մարմնի մոտավոր իրականացում է անթափանց պատերով խոռոչը` բարակ անցքով։ Խոռոչի պատերը ունեն միևնույն ջերմաստիճանը։ Էլեկտրամագնիսական ճառագայթումը, ընկնելով անցքից ներս, բազմակի անդրադարձումներից հետո կկլանվի խոռոչի պատերի կողմից, և հավանականությունն այն բանի, որ պատերի կողմից բազմակի անդրադարձումներից հետո կլանվելու փոխարեն ճառագայթումը դուրս կգա անցքից շատ փոքր է` անցքի փոքր լինելու պատճառով։ Այսպիսի անցքը բավականին մեծ ճշտությամբ կարելի է համարել բացարձակ սև մարմին<ref name=Landsberg>
Անցքում ճառագայթման ջերմային հավասարակշռությունը կարելի է արդյունավետ մոդելավորել խոռոչում այնպիսի նյութ ավելացնել, որն ընդունակ է ճառագայթել և կլանել ցանկացած հաճախություն:հաճախություն։ Տե՛ս {{cite book |title= Thermodynamics and statistical mechanics |author=Peter Theodore Landsberg |url=http://books.google.com/books?id=0gnWL7tmxm0C&pg=PA209 |page=209 |isbn=0-486-66493-7 |publisher=Courier Dover Publications |edition=Reprint of Oxford University Press 1978 }}
</ref><ref name="Planck 1914 44">{{harvnb|Planck|1914|page=44, §52}}</ref>։
== Ծանոթագրություններ ==
Ստացված է «https://hy.wikipedia.org/wiki/Բացարձակ_սև_մարմին» էջից