«Քվանտային տելեպորտացիա»–ի խմբագրումների տարբերություն
Content deleted Content added
չNo edit summary |
չ clean up, փոխարինվեց: → (2) oգտվելով ԱՎԲ |
||
Տող 1.
'''Քվանտային տելեպորտացիա''', պրոցես, որի ընթացքում որևէ քվանտային համակարգի վիճակը (օրինակ` ատոմի ներքին քվանտային վիճակը, ֆոտոնի բևեռացման վիճակը, և այլն) կարող է տեղափոխվել այլ վայր (այլ վայրում գտնվող նմանատիպ քվանտային համակարգը կարող է հայտնվել նույն վիճակում, ինչ սկզբնական համակարգն էր)` դասական [[Կապի հաղորդման ուղի|կապի կանալի]] և երկու վայրերի միջև նախօրոք բաժանված [[Խճճված քվանտային վիճակ
Տելեպորտացիա բառի կիրառումն այս երևույթը նկարագրելու համար երբեմն կարող է շփոթություն առաջացնել, քանի որ շատ հաճախ տելեպորտացիա երևույթն ընկալվում է որպես ինֆորմացիայի ակնթարթային տեղափոխում տարածության մի կետից մյուսը, սակայն քվանտային տելեպորտացիան չի պարունակում լույսի արագությունից մեծ արագություններով ինֆորմացիայի տեղափոխում: Քանի որ տելեպորտացիա բառի բովանդակությունը երբեմն ասոցացվում է նաև նյութի ակնթարթային տեղափոխման հետ,
== Քվանտային տելեպորտացիայի պատմություն ==
Տող 34.
Քանի որ քվանտային տելեպրտացիայի երևույթ առավելապես առնչվում է քվանտային ինորմատիկայի բնագավառին, ապա այստեղ շատ հաճախ հանդիպում են քվանտային ինֆորմատիկային բնորոշ տերմիններ, մասնավորապես` քվանտային համակարգ բառակապակցության փոխարեն հաճախ օգտագործվում է [[Քվանտային բիթ|քուբիթ]] տերմինը:
=== Քվանտային տելեպորտացիայի պարզագույն պրոտոկոլ ===
Քվանտային տելեպորտացիայի վերջնանպատակը Ալիսի քուբիթի վիճակը Բոբին հաղորդելն է: Եթե նրանք կապված են միայն դասական կապի կանալով, ապա Ալիտան ընդհանուր դեպքում պարտավոր է Բաբկենին ուղղարկել իր քուբիթի վիճակի բոլոր ամպլիտուդները, որպեսզի Բոբը այդ ամպլիտուդներին համապատասխան վիճակ կառուցի իր մոտ: Սակայն, ինչպես հայտնի է [[
Ալիսն ու Բոբը իրար մեջ կիսում են
:<math> \mathbf{|\Phi^+\rangle}= \frac{1}{\sqrt{2}}\mathbf{ (|00\rangle + |11\rangle)}</math>
խճճված վիճակը: Այսպիսի վիճակ կիսելու համար Ալիսն ու Բոբը պետք է ունենան մեկական քուբիթ, իրար հետ խճճված վիճակի բերելու համար: Այսուհետ Դիրակի կետ և բրա վեկտորների մեջ առաջինը կգրենք Ալիսի քուբիթին վերաբերվող մեծությունները, իսկ երկրորդը` Բոբին: Բացի խճճված քուբիթից Ալիսն ունի ևս մեկ քուբիթ, որի վիճակն էլ հենց պետք է հաղորդի Բոբին: Այդ քուբիթի վիճակը նշանակենք
:<math> \mathbf{|\psi\rangle} = \alpha\mathbf{|0\rangle} + \beta\mathbf{|1\rangle}</math>
Վերոնշյալ երեք քուբիթներից կազմված համակարգի միացյալ վիճակը կներկայացվի համապատսխան կետ վեկտորների արտադրյալի միջոցով`
Տող 48.
:<math> \mathbf{|\psi_2\rangle} = \beta\mathbf{|0\rangle} + \alpha\mathbf{|1\rangle} </math>
:<math> \mathbf{|\psi_3\rangle} = \alpha\mathbf{|0\rangle} - \beta\mathbf{|1\rangle} </math>
:<math> \mathbf{|\psi_4\rangle} = -\beta\mathbf{|0\rangle} + \alpha\mathbf{|1\rangle}
Երբ Ալիսը կատարի չափում Բելլի բազիսում իր երկու քուբիթների վրա, նա կհայտնաբերի իր քուբիթները <math> \mathbf{|\Phi^+\rangle} </math> , <math> \mathbf{|\Phi^-\rangle} </math> , <math> \mathbf{|\Psi^+\rangle} </math> և <math> \mathbf{|\Psi^-\rangle} </math> վիճակներից մեկում: Դա իր հերթին նշանակում է, որի Բոբի քուբիթը կհայտնվի <math> \mathbf{|\psi_1\rangle} </math> , <math> \mathbf{|\psi_2\rangle} </math> , <math> \mathbf{|\psi_3\rangle} </math> և <math> \mathbf{|\psi_4\rangle} </math> վիճակներից մեկում: Եթե Ալիսի չափման արդյունքը եղել է <math> \mathbf{|\Phi^+\rangle} </math> ապա Բոբի քուբիթը գտնվում է ճիշտ այն վիճակում, որը նախատեսված էր տեղափոխել: Այսինքն այս դեպքում տելեպորտացիան հաջողված է: Սակայն, եթե Ալիսի չափման արդյունքը տարբեր լինի <math> \mathbf{|\Phi^+\rangle} </math>-ից, ապա Բոբի քուբիթը կգտնվի մի փոքր այլ վիճակում քան նախատեսված էր: Սակայն այս պրոբլեմը լուծելի է: Եթե Ալիսի չափման արդյունքը <math> \mathbf{|\Phi^-\rangle} </math> է, ապա Բոբը իր քուբիթի վրա կիրառելով քվանտային [[Քվանտային գեյթ|X գեյթը]] (ժխտման օպերատոր) կստանա այն վիճակը որը նախատեսված էր տեղափոխման համար: Եթե Ալիսի չափման արդյունքը <math> \mathbf{|\Psi^+\rangle} </math> է, ապա Բոբը կարող է տելեպորտացիան հաջողությամբ ավարտել` իր քուբիթի վրա քվանտային [[Քվանտային գեյթ|Z գեյթը]] կիրառելով: Իսկ եթե Ալիսի չափման արդյունքը <math> \mathbf{|\Psi^-\rangle} </math> է, ապա Բոբը նախ պետք է կիրառի X գեյթը, հետո` Z գեյթը: Այսպիսով` իմանալով Ալիսի չափման արդյունքը` Բոբը կարող է որոշ գեյթեր կիրառելով (կամ ոչինչ չանելով` <math> \mathbf{|\Phi^+\rangle} </math> դեպքում) իր մոտ ստանալ այնպիսի վիճակը, որում գտնվում էր Ալիսի չխճճված քուբիթը րափումը կատարելուց առաջ: Փաստորեն, քվանտային տելեպորտացիան հաջողությամբ ավարտելու համար, Բոբը պետք է իմանա Ալիսի չափման արդյունքը, իսկ Ալիսը իր չափման արդյունքը կարող է Բոբին ուղարկել դասական կապի կանալով (գրականության մեջ հաճախ պարզապես ասում են «Ալիսը հեռախոսով Բոբին է հաղորդում իր չափման արդյունքը»):
=== Մեկնաբանություններ ===
Քանի որ քվանտային չափման ժամանակ համակարգի վիճակը քանդվում է (համակարգը դադարում է լինել որևէ սուպերպոզիցիոն վիճակում. կոլապսվում է բազիսային վիճակներից մեկի վրա) ապա քվանտային տելեպորտացիայի վերը նկարագրված պրոտոկոլի արդյունքում քուբիթի կլոնավորում տեղի չի ունենում: Բոբի մոտ քուբիթի <math> \mathbf{|\psi\rangle} </math> վիճակի ստեղծմանը զուգընթաց այդ վիճակը Ալիսի մոտ վերանում է: Այսպիսով` Քվանտային տելեպորտացիան չի խախտում քվանատային մեխանիկայի այն թեորեմին, ըստ որի քվանտային վիճակի կլոնավորում հնարավոր չէ:
Ըստ քվանտային մեխանիկայի, Ալիսի կատարած չափման արդյունքում Բոբի քուբիթի այս կամ այն վիճակը ձևավորվում է ակնթարթորեն: Սա, առաջին հայացքից, կարող է հակասել հարաբերականության հատուկ տեսությանը, քանի որ ըստ այդ տեսության ինֆրմացիայի տեղափոխում լույսի արագությունից մեծ արագությամբ հնարավոր չէ, սակայն այստեղ ոչ մի հակասություն չկա, քանի որ Ալիսի չափման արդյունքում որևէ ինֆորմացիա Ալիսից Բոբին չի գնում: Քանի որ մինչև չափում կատարելը Ալիսի և Բոբի քուբիթները գտնվում են խճճված վիճակում, ապա նրանց վիճակը պետք նկարագրել ոչ թե [[
== Էքսպերմենտալ իրականացում ==
== Գրականություն ==
Տող 67 ⟶ 66՝
* "Квантовый компьютер и квантовые вычисления", Ижевск: 1999
* "Квантовые вычисления: за и против", Ижевск: 1999, ISBN 5-7029-0338-2
* Leonard Susskind, Art Friedman, "Quantum Mechanics: The Theoretical Minimum", ISBN
== Ծանոթագրություններ ==
|