«Բոզե-Այնշտայնի վիճակագրություն»–ի խմբագրումների տարբերություն
Content deleted Content added
չ clean up, replaced: → (27), բ: → բ։, ը: → ը։ (5), լ: → լ։, ն: → ն։ (3), պ: → պ։, ր: → ր։ (2), ց: → ց։, ): → )։ oգտվելով ԱՎԲ |
|||
Տող 1.
'''Բոզե-Այնշտայնի վիճակագրությունը''' [[վիճակագրական մեխանիկա]]յի բաժին է, սահմանում է [[թերմոդինամիկական հավասարակշռություն|թերմոդինամիկական հավասարակշռության]] մեջ գտնվող զրոյական կամ ամբողջ [[սպին]] ունեցող [[նույնական մասնիկների]] բաշխումն ըստ [[էներգիական մակարդակ]]ների: 1924թ. առաջարկել է [[Շատենդրանատ Բոզե]]ն` [[ֆոտոն]]ների
==Նկարագրությունը==
[[Ֆերմի-Դիրակի վիճակագրություն|Ֆերմի-Դիրակի]] և Բոզե-Այնշտայնի վիճակագրություններին ենթարկվում են նույնական մասնիկների այն համակարգերը, որոնցում հնարավոր չէ անտեսել [[քվանտային մեխանիկա|քվանտային երևույթները]]: Քվանտային երևույթներն ի հայտ են գալիս [[մասնիկների կոնցենտրացիա]]յի (''N''/''V'') ≥ ''n''<sub>''q''</sub> արժեքների դեպքում, որտեղ
[[Ֆերմիոն]]ները ([[Պաուլիի սկզբունք]]ին
Ի տարբերություն ֆերմիոնների, բոզոնները չեն ենթարկվում Պաուլիի արգելման սկզբունքին` միևնույն վիճակում միաժամանակ կարող են գտնվել կամայական թվով մասնիկներ։ Այդ պատճառով ցածր ջերմաստիճաններում նրանց վարքը խիստ տարբերվում է ֆերմիոնների վարքից։ Բոզոնների դեպքում ջերմաստիճանի անկման ժամանակ բոլոր մասնիկները հավաքվում են ամենափոքր էներգիայով վիճակում` ձևավորելով այսպես կոչված [[Բոզե-Այնշտայնի կոնդենսատ]]:
Տող 17.
::<math>\varepsilon_i > \mu</math>,
::''n<sub>i</sub>'' -ն մասնիկների թիվն է ''i'' վիճակում,
::''g<sub>i</sub>'' -ն` ''i'' մակարդակի այլասերումը,
::''ε<sub>i</sub>'' -ն` ''i'' վիճակի էներգիան,
::μ-ն` համակարգի [[քիմիական պոտենցիալ]]ը,
::''k''-ն` [[Բոլցմանի հաստատուն]]ը,
::''T''-ն` բացարձակ ջերմաստիճանը:
::
Տող 28.
==Պատմությունը==
Ճառագայթման տեսության և ուլտրամանուշակագույն աղետի մասին [[Դաքքա]]յի համալսարանում
http://digitallibrary.sissa.it/handle/1963/5272</ref>
<ref>Բոզեի հոդվածը բեռնելու համար տես: http://www.condmat.uni-oldenburg.de/TeachingSP/bose.ps</ref>:
|